ISD-1.6-SP-Vxx

用于对脉冲激光二极管和 LED 的快速、时间分辨 (ns) 辐射功率测量的探测器

用于测量激光功率和脉冲形状的积分球
光束轮廓激光、模式激光或 LiDAR 激光表征的理想选择
具有峰值功率和脉冲能量（以焦耳为单位）的脉冲波形，脉冲长度在低 ns 范围内
符合 IEC/EN 60825-1 和 2006/25/EC（激光产品安全 - 第 1 部分：设备分类和要求）的可选 7 mm 眼安全测量孔径

脉冲激光二极管、激光雷达激光器、VCSEL和用于测距仪、环境扫描仪和图像捕捉的脉冲led发射几纳秒时长的非常高的峰值功率。为了测量时间分辨的脉冲形状，需要快速检测器（短上升时间）。这些通常是小面积的光电二极管，有时直径明显小于1毫米。例如，可以在我们的知识门户中找到有关使用光电二极管进行上升时间和脉冲形状测量的技术细节。光电二极管的小检测器面积导致计量上的限制：

激光光斑的范围大于光电二极管的有效区域，造成无法测量辐射功率 (W)。因此，单独使用这种光电二极管无法测量辐射功率 (W)。
由于可能的模式（不均匀的激光光斑），光电二极管在激光光斑中的位置至关重要。
非常小的光电二极管是不能绝对校准的。
无法校准用于将激光点聚焦在光电二极管表面上的光学器件附件。
短脉冲长度所需的光电二极管的电子线路进一步限制了校准能力。

将 ISD-xx-SP 系列探测器与29[/product_link系列或 P-21系列测光仪（电流放大器）结合使用，Gigahertz-Optik 提供了一种确定脉冲激光器和脉冲 LED 绝对峰值性能的方法。

为了克服纯光电二极管的局限性，采用了一种基于小型积分球和两个互补光电二极管的技术。

功能与结构

该探测器在一个紧凑的积分球组件中集成了两个光电二极管。第一个光电二极管的上升时间很短，因此与足够快的示波器结合使用，可以测量相对时间分辨脉冲形状（脉冲长度、半宽度、峰值功率）。第二个光电二极管测量单个脉冲或脉冲序列的绝对脉冲能量（以焦耳为单位）。根据脉冲拉伸法，评估由 P-9710 或 P-21 系列的测光仪进行。绝对峰值功率可以从脉冲能量和相对脉冲形状中计算出来。因此，可以完全表征短持续时间的光信号。

直径为 16 毫米的积分球提供 5 毫米的测量孔径，或者 7 毫米（根据 IEC/EN 60825-1 和 2006/25/EC 的激光眼睛安全标准）的直径，并且可以校准以测量绝对辐射功率 (W)。由于积分球的直径非常小，与较大直径的积分球相比，时间脉冲变形（积分球的脉冲拉伸效应）较小。因此，几纳秒脉冲长度的脉冲几乎不会变形，并且可以以时间分辨的方式进行测量。球体本身、光电二极管和电路由高质量的 CNC 加工铝制外壳封装和屏蔽。对于更高的功率和更大的 10 毫米输入端口，我们提供ISD-5P-SP或带有 20 mm 输入端口的ISD-10P-SP。 .

可选示波器通过 BNC 连接器连接。测光仪通过 2m电缆与存储校准数据的多针连接器连接。

积分球还提供两个 SMA 光纤连接器。例如，可以连接用于测量波长的光谱仪和用于补偿通过测量端口处的样品的背反射（自吸收校正）可能产生的影响的辅助灯。最适合的可能就是我们BTS2048 系列高端光谱仪其中的一款。

由于其直径较小，积分球的球面系数相对较小。因此，与 5 mm 版本相比，具有 7 mm 测量开口的版本中允许的光束发散被额外限制。

双二极管技术

配备 Gigahertz-Optik 的双二极管技术的高速积分球提供了两个安装在球体上的光电二极管。一个可追溯的校准光电二极管能准确地测量总脉冲能量。另一个光电二极管正在执行脉冲的时间表征，并将提供其相对脉冲形状作为结果。将这两个结果在数学上结合起来，就可以完全表征所有重要参数（脉冲形式、峰值功率、平均功率）的脉冲。